Lorencaj transformoj

Relativisma mekaniko - mekaniko kiu studas la movadon de korpoj ĉe rapidecoj proksimaj al la rapido de lumo.

Surbaze de speciala relativeco teorio por analizi la koncepto de samtempeco de du okazaĵoj kiuj okazas en malsamaj inerciaj kadroj de referenco. Ĉi tiu estas la leĝo de Lorentz. Donita fiksa sistemo de malvarmigo kaj H1O1U1 sistemo, kiu moviĝas relative al la rapido de malvarmigo sistemo V. Ni enkondukos la skribmaniero:

HOU = K = K1 H1O1U1.

Ni supozas ke la du sistemoj havas specialajn instalado kun ĉeloj fotovoltaicas, kiu troviĝas ĉe la punktoj de AK kaj A1C1. La distanco inter ili estas la sama. Ĝuste en la mezo inter A kaj C, la Al1 kaj C1 estas, respektive, B kaj B1 en la bando de la lokigo de lampoj. Tiaj lampoj lumigis samtempe en la momento kiam la B kaj B1 estas kontraŭaj unu la alian.

Supozu, ke en la komenca tempo kadro K kaj K1 estas vicigitaj, sed iliaj instrumentoj estas ofseto de unu la alian. Dum movado relativa K1 K al rapido de V en iu momento de tempo kaj B1 egalaj. Je ĉi tiu punkto de tempo bulboj, kiuj estas en ĉi tiuj punktoj estos lumigas. La observanto, lokita en la sistemo K1 detektas samtempaj aperon de lumo A1 kaj C1. Simile, observanto en la sistemo K riparas la samtempaj apero de lumo en A kaj C. En tiu kazo, se la observanto en K kaptos lumo distribusistemo K1, li rimarkos, ke la lumo, kiu venis de B1 ne venos samtempe ĝis A1 kaj C1 . Ĉi tio estas pro la fakto ke la K1 sistemo moviĝas je rapido V relativa al K. sistemo

Ĉi tiu sperto konfirmas ke observanto rigardas la sistemo K1 okazaĵo en la Al1 kaj C1 okazi samtempe kaj saltegoj observanto en K tia okazaĵoj ne samtempaj. Tio estas, la tempo intervalo dependas de la sistemo de referenco.

Tiel, la rezultoj de la analizo montras ke egaleco estas akceptita en klasika meĥaniko, estas konsiderata nevalida, nome: t = T1.

Elmontris la fundamentojn de speciala relativeco kaj rezulte de la analizo kaj la aro de eksperimentoj sugestis Lorenz ekvacio (Lorenca transformo) kiu plibonigas klasika Galileo transformo.

Supozu, ke en la kadro K estas segmento AB, kiu kunordigas ĉiujn A (x1, Kaj1, Z1), B (x 2, Kaj2, Z2). De la Lorenca transformo estas konata ke la koordinatojn Kaj1 kaj Kaj2, kaj Z2 kaj Z1 varii la Galileo transformo. Koordinatoj x1 kaj x2, siavice, ŝanĝi la Lorentz ekvacioj.

Tiam la longo de la segmento AB en la K1 sistemo estas rekte proporcia al la ŝanĝo en la sistemo de la segmento A1B1 K. Tiel, estas relativisma kuntiriĝo de la longo de la segmento pro la pliigita rapido.

El Lorentz produktado faras la jenaj: al rapido kiu estas proksima al la rapido de lumo, estas tiel nomata dilatación de la tempo (ĝemeloj paradokso).

Supozu, ke en la kadro K tempo inter du okazaĵoj estas difinita tiel: t = T2-T1, kaj la sistemo K1 tempo inter du okazaĵoj estas difinita kiel: t = T22-T11. Tempo en koordinatsistemo relativa al kiu ĝi estas rigardata kiel fiksita, estas nomita la taŭga momento sistemo. Se la ĝusta tempo en la K pli ol la propra tempo en la sistemo K1, do ni povas diri ke la rapido ne estas nulo.

La movebla sistemo K, la desaceleración tempo, kiu estas mezurata en la fiksita sistemo.

Konataj de mekaniko, ke se la korpoj moviĝas relative al sistemo kun rapido V1 koordinatoj, kaj tia sistemo estas movanta relativa al la fiksa sistemo de koordinatoj kun la rapido V2, la rapido de la korpoj relative al la senmova koordinatsistemo difinita kiel sekvas: V = V1 + V2.

Tiu formulo estas ne taŭgaj por determini la rapidon de la korpo en relativisma mekaniko. Por tiaj mekaniko, kie la lorenca transformo estas uzita, la sekva formulo validas:

V = (V1 + V2) / (1 + V1V2 / cc).